Fysik

Svaret afhænger af, hvad du skal vide. Det kan være jordoverfladen eller centrum af massen af objekterne. I tilfælde af simple projektilbevægelsesberegninger vil det være interessant at vide, hvad projektilens kinetiske energi er på det punkt, hvor det lander. Dette gør nogle af matematikken lidt lettere. Den potentielle energi ved maksimal højde er U = mgh hvor h er højden over landingspunktet. Du kan derefter bruge dette til at beregne den kinetiske energi, når projektilet lander ved h = 0. Hvis du beregner kredsløbsplaner af planeter, måner og satellitter, er Læs mere »

5.670367 × 10 ^ -8 kg s ^ -3 K ^ -4 Stefan Boltzmann konstant betegnes sædvanligvis af sigma og er proportionalitetskonstanten i Stefan Boltzmanns lov. Her er k Boltzmann konstant, h er Plancks konstant, og c er lysets hastighed i et vakuum. Håber dette hjælper :) Læs mere »

Det er en meget stor og ultra-kompliceret teori, der ikke kan forklares i et enkelt svar. Selvom jeg vil forsøge at introducere begrebet streng som enheder for at vække din interesse for at lære om de teoretiske formuleringer i detaljer. Atomet af alt stof består af en tæt positiv ladet kerne og elektroner, der bevæger sig i uophørlig bevægelse omkring dem i forskellige diskrete kvanteforhold. Kernen består af protoner og neutroner, der limes sammen af en speciel type måler boson, som er bæreren af stærk interaktion og kaldes en gluon. Endvidere er nukleonerne ( Læs mere »

Den stærke atomkraft indeholder protoner og neutroner sammen i kernen. Kernen i et atom bør ikke rigtig holde sammen, fordi protoner og protoner har samme ladning, så afstød hinanden. Det er som at sætte to nordender af en magnet sammen - det virker ikke. Men det gør det på grund af den stærke kraft, såkaldt, fordi den er stærk. Det holder de to samme ender af magneten sammen, og så holder hele atomfaldet fra hinanden. Boson (kraftpartikel) af den stærke kraft kaldes en gluon, fordi den i grunden er en lim. Når kernen er ubalanceret, når den har for mang Læs mere »

L = 981 "cm" Oscillationsperioden for et simpelt pendul opnås ved formlen: T = 2 * pi * sqrt (l / g) Og siden T = 1 / f Vi kan skrive 1 / f = 2 * pi * sql (l / g) => (1 / f) ^ 2 = (2 * pi * sqrt (l / g)) ^ 2 => (1 / f ^ 2) = 4 * pi ^ 2 * l / g = > l = (g / f ^ 2) / (4 * pi ^ 2) = ((981 "cm s" ^ 2) / (1 "s" ^ 1) 2) / (4 * pi ^ 2 ) = farve (blå) (24.851 "cm") Læs mere »

Kinesiologi Kinesiologi er studiet af både menneskelig bevægelse og ikke-menneskelig bevægelse. Der er mange applikationer på dette emne, såsom at lære om psykologisk adfærd, sport, for at forbedre styrke og konditionering. Det kræver en masse viden indenfor anatomi, fysiologi og flere fag. Et af de mest grundlæggende emner i kinesiologi er at studere om aerob og anaerob motion. Kilde: http://en.wikipedia.org/wiki/Kinesiologi Læs mere »

Den fysiske filial, der beskæftiger sig med bevægelse af organer, kræfter, deres energier mv. Kaldes mekanik. Det er yderligere opdelt i dynamik, statik og kinematik. Under kinematik studerer vi bevægelser af kroppe uden at gå ind i bevægelsens årsag (kraft), vi studerer primært om hastighed og acceleration. Under dynamikken tages kræfterne i betragtning, og ifølge Newtons anden lov påvirker det accelerationen direkte og som følge heraf bevægelse af organer. I statik studerer vi organer i ligevægt. Jeg ved ikke, om jeg kunne svare på dit spørgs Læs mere »

P_ "loss" = 0.20color (hvid) (l) "kW" Start med at finde den energi, der er tabt i løbet af perioden 200color (hvid) (l) "sekunder": W_ "input" = P_ "input" * t = 1,0 * 200 = 200color (hvid) (l) "kJ" Q_ "absorberet" = c * m * Delta * T = 4,0 * 0,50 * 80 = 160color (hvid) (l) "kJ" Væsken skal absorbere alle arbejde udført som termiske energier, hvis der ikke er noget energitab. Forøgelsen i temperaturen er lig med (W_ "input") / (c * m) = 100color (hvid) (l) "K" Men på grund af varmeoverførsel er Læs mere »

Spænding: 26,8 N Lodret komponent: 46,6 N Horisontal komponent: 23,2 N Lad de vertikale og vandrette komponenter af den kraft, der udøves på stangen ved drejningen, være henholdsvis V og H. For at stangen skal være i ligevægt, skal netkraften og netmomentet være nul. Netto drejningsmoment skal forsvinde om ethvert punkt. For nemheds skyld tager vi netværket om drejningen, hvilket fører til (her har vi taget g = 10 "ms" ^ - 2) T gange 2,4 "m" gange sin75 ^ circ = 40 "N" gange 1,2 "m" gange sin45 ^ circ qquad qquad qquad +20 "N" ga Læs mere »

En af de vigtigste komponenter i kvantemekanikken hedder, at bølger, som ikke har masse, er også partikler og partikler, som har masse, er også bølger. Samtidigt. Og i modsætning til hinanden. Man kan observere bølge karakteristika (interferens) i partikler, og man kan observere partikelkarakteristika (kollisioner) i bølger. Nøgleordet her er "observere". Modstridende kvante stater eksisterer parallelt, i en vis forstand venter på at blive observeret. Shroedinger's cat er et grafisk eksempel på dette. Inde i en overdækket kasse, for en ikke-kvante observa Læs mere »

Kun (A) har enheder af hastighed. Lad os begynde med enhedsanalyse. I betragtning af kun enhederne skriver vi L for længde og T for tid, M for masse. v = L / T, rho = M / L ^ 3, g = L / T ^ 2, h = lambda = L. Vores valg er alle firkantede rødder, så lad os løse for x i v = sqrt {x}. Det er nemt, x = v ^ 2 = L ^ 2 / T ^ 2. Så vi skal finde radikanten med disse enheder. (A) g lambda = L / T ^ 2 gange L = L ^ 2 / T ^ 2 quad Den ene virker! (B) g / h = (L / T ^ 2) / L = 1 / T ^ 2 quad nope (C) rho gh = M / L ^ 3 (L / T ^ 2) L = M / {LT ^ 2 } quad nope (D) g / rho = (L / T ^ 2) / 1 = L / T ^ 2 quad nope Læs mere »

13kJ W = FDeltas, hvor: W = arbejde udført (J) F = kraft i bevægelsesretningen (N) Deltas = tilbagelagt distance (m) W = mgDeltah = 28 * 9,81 * 49 = 13kJ Læs mere »

"9.17 hr" Med afstand over hastighed, divider 7150 ved 780 for at få 9.17. Siden 7150 er i "km" og 780 er i "km / hr", annullerer vi "km" "7150 km" / "780 km / h" = "9.17 hr". Du kan følge trekantformlen, hvor afstanden er øverst mens hastighed eller hastighed og tid er i bunden. Hvis du leder efter afstand: "Distance" = "Speed" xx "Time" Hvis du leder efter hastighed eller hastighed: "Speed" = "Distance" / "Time" = "Afstand" / "Hastighed" Læs mere »

Opladning = -13.191 TC Den specifikke ladning af en elektron defineret som forholdsladningen pr. Elektron til massen af en elektron er -1,75882 * 10 ^ {11} Ckg ^ -1 Således er størrelsen af ladningen af en kg elektroner - 1.75882 * 10 ^ {11) C, så for 75 kg multiplicerer vi denne afgift med 75. Derfor får du det store antal deroppe. (T betyder tera) Læs mere »

3,95 * 10 ^ 26W Stefan-Boltzmann-loven er L = AsigmaT ^ 4, hvor: A = overfladeareal (m ^ 2) sigma = Stefan-Boltzmann (~ 5,67 * 10 ^ -8Wm ^ -2K ^ -4) T = overfladetemperatur (K) I betragtning af solen er en kugle (men ikke en perfekt), kan vi bruge: L = 4pir ^ 2sigmaT ^ 4 T er kendt for at være 5800K og r er kendt for at være 7,00 * 10 ^ 8m L = 4pi (7,00 * 10 ^ 8) ^ 2 (5,67 * 10 ^ -8) (5800) ^ 4 = 3,95 * 10 ^ 26W Læs mere »

Enhedsvektoren er = 1 / sqrt14 <-1,3, -2> Du skal gøre tværproduktet af de to vektorer for at opnå en vektor vinkelret på planet: Korsproduktet er deneminant af | ((veci, vecj, veck), (1,1,1), (2,0, -1)) = veci (-1) -vecj (-1-2) + vik (-2) = <-1,3,2 > Vi kontrollerer ved at lave prikkeprodukterne. <-1,3, -2>. <1,1,1> = - 1 + 3-2 = 0 <-1,3, -2>. <2,0, -1> = - 2 + 0 + 2 = 0 Da punkterne er = 0, konkluderer vi, at vektoren er vinkelret på flyet. vecvη = sqrt (1 + 9 + 4) = sqrt14 Enhedsvektoren er hatv = vecv / ( vecvη) = 1 / sqrt14 <-1,3, -2> Læs mere »

Vecu = <(sqrt (3)) / 3, (sqrt (3)) / 3> En vektor, som er normal (ortogonal, vinkelret) til et plan, der indeholder to vektorer, er også normalt begge givne vektorer. Vi kan finde den normale vektor ved at tage tværproduktet af de to givne vektorer. Vi kan så finde en enhedsvektor i samme retning som den vektor. Først skal du skrive hver vektor i vektorform: veca = <2, -3,1> vecb = <2,1, -3> Korsproduktet, vecaxxvecb findes ved: vecaxxvecb = abs ((veci, vecj, veck), (2, -3,1), (2,1-3)) For I-komponenten har vi: (-3 * -3) - (1 * 1) = 9- (1) = 8 For j komponent har vi: - [(2 * -3) - (2 * Læs mere »

Enhedsvektoren normal til planet er (1 / 94.01) (67hati-43hatj + 50hatk). Lad os overveje vecA = 3hati + 7hatj-2hatk, vecB = 8hati + 2hatj + 9hatk Det normale for planet vecA, vecB er intet, men vektoren vinkelret, dvs. tværproduktet af vecA, vecB. => vecAxxvecB = hati (63 + 4) -hatj (27 + 16) + hat (6-56) = 67hati-43hatj + 50hatk. Enhedsvektoren normal til planet er + - [vecAxxvecB // (| vecAxxvecB |)] Så | vecAxxvecB | = sqrt [(67) ^ 2 + (- 43) ^ 2 + (50) ^ 2] = sqrt8838 = 94.01 ~ ~ 94 Nu erstatter alt i ovenstående ligning, vi får enhedsvektor = + - {[1 / (sqrt8838)] [67hati-43hatj + 50hatk]}. Læs mere »

Enhedsvektoren er = <- 2 / sqrt30, -1 / sqrt30,5 / sqrt30> Vi beregner vektoren, der er vinkelret på de andre 2 vektorer ved at gøre et kryds produkt, Lad veca = <- 3,1, -1> vecb = <- 2, -1, -1> vecc = | (hati, hatj, hat), (- 3,1, -1), (- 2, -1, -1) | = Hati | (1, -1), (- 1, -1) | -hatj | (-3, -1), (- 2, -1) | + hatk | (-3,1), (- 2 , -1) | = hati (-2) -hatj (1) + hat (5) = <- 2, -1,5> Verifikation veca.vecc = <- 3,1, -1>. <- 2, -1,5> = 6-1-5 = 0 vecb.vecc = <- 2, -1, -1>. <- 2, -1,5> = 4 + 1-5 = 0 Modulet af vecc = || vecc || = || <-2, -1,5> || = sqrt (4 + 1 + Læs mere »

= (-2 hat i + hat j + 7 hat k) / (3 sqrt (6)) du vil gøre dette ved at beregne vektorkorseproduktet af disse 2 vektorer for at få den normale vektor så vec n = (- 3 i + j-k) gange (2i - 3 j + k) = det [(hat, hat j, hat k), (-3,1, -1), (2, -3,1)] = hat jeg (1 * 1 - (-3 * -1)) - hat j (-3 * 1 - (-1 * 2)) + hat k (-3 * -3 - 2 * 1)) = -2 hat i + hat j + 7 hat k enhed normal er hat n = (-2 hat i + hat j + 7 hat k) / (sqrt ((- 2) ^ 2 + 1 ^ 2 + 7 ^ 2)) = hat i + hat j + 7 hat k) / (3 sqrt (6)) du kunne tjekke dette ved at lave en skalær prikprodukt mellem den normale og hver af de originale vektorer, skal f Læs mere »

Enhedsvektoren er = <2 / sqrt150, -5 / sqrt150, -11 / sqrt150> Vektoren vinkelret på 2 vektorer beregnes med determinanten (tværproduktet) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <- 3,1, -1> og vecb = <- 4,5, -3> Derfor | (veci, vecj, veck), (-3,1, -1), (-4,5, -3) | = Veci | (1, -1), (5, -3) | -vecj | (-3, -1), (-4, -3) | + Veck | (-3,1), (-4,5) | = veci (1 * -3 + 1 * 5) -vecj (-3 * -3-1 * 4) + vik (-3 * 5 + 1 * 4) = <2, -5, -11> = vecc Verifikation ved at gøre 2 dotprodukter <2, -5, -11>. <- 3,1, Læs mere »

Svaret er = <4 / sqrt90,5 / sqrt90, -7 / sqrt90> Vektoren vinkelret på 2 vektorer beregnes med determinanten (tværproduktet) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <- 3,1, -1> og vecb = <1,2,2> Derfor | (veci, vecj, veck), (-3,1, -1), (1,2,2) | = Veci | (1, -1), (2,2) | -vecj | (-3, -1), (1,2) | + Veck | (-3,1), (1,2) | = veci (1 * 2 + 1 * 2) -vecj (-3 * 2 + 1 * 1) + vik (-3 * 2-1 * 1) = <4,5, -7> = vecc Verifikation ved at gøre 2 prikkeprodukter <4,5, -7>. <- 3,1, -1> = - 12 + 5 + 7 = 0 <4 Læs mere »

Enhedsvektoren er = <- 1 / sqrt3, -1 / sqrt3, -1 / sqrt3> Den normale vektor vinkelret på et plan beregnes med determinanten | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er planetens 2 vektorer Her har vi veca = <- 4,5, -1> og vecb = <2,1, -3> Derfor , | (veci, vecj, veck), (-4,5, -1), (2,1, -3) | = Veci | (5, -1), (1, -3) | -vecj | (-4, -1), (2, -3) | + Veck | (-4,5), (2,1) | = veci (5 * -3 + 1 * 1) -vecj (4 * 3 + 1 * 2) + vik (-4 * 1-2 * 5) = <- 14, -14, -14> = vecc Verifikation af gør 2 dot produkter <-14, -14, -14>. <- 4,5, -1> = - 14 Læs mere »

{4 sqrt [2/61], 7 / sqrt [122], -3 / (sqrt [122])} I betragtning af to ikke-justerede vektorer vec u og vec v krydseproduktet givet af vec v = vec u gange vec v er ortogonale for vec u og vec v Deres krydsprodukt beregnes af determinantreglen, udvider de subdeterminanter med overskriften vec i, vec j, vec k vec w = vec u tider vec v = det ((vec i, vec j, vec k), (u_x, u_y, u_z), (v_x, v_y, v_z)) vec u gange vec v = (u_y v_z-u_z v_y) vec i - (u_xv_z-u_z v_x) vec j + (u_x v_y-u_y v_x ) vec k vec w = det ((vec i, vec j, vec k), (1,2,2), (2,1-3)) = -8 vec i + 7 vecj-3vec k Således enhedsvektor er vec w / norm (vec w) = {- Læs mere »

1 / sqrt (923) (- 29i-j + 9k) Korsproduktet af disse to vektorer vil være i en passende retning, så for at finde en enhedsvektor kan vi tage tværproduktet derefter opdele efter længden ... (jeg -2j3k) xx (i + 7j + 4k) = abs ((i, j, k), (1, -2, 3), (1, 7, 4)) farve (hvid) ((i-2j + 3k) xx (i + 7j + 4k)) = abs ((- 2, 3), (7, 4)) i + abs ((3,1), (4,1)) j + abs , -2), (1, 7)) k farve (hvid) ((i-2j + 3k) xx (i + 7j + 4k)) = -29i-j + 9k Så: abs + 9k)) = sqrt (29 ^ 2 + 1 ^ 2 + 9 ^ 2) = sqrt (841 + 1 + 81) = sqrt (923) Så en passende enhedsvektor er: 1 / sqrt (923) j + 9k) Læs mere »

+ - (3hati-3hatj + hatk) / (sqrt19 Hvis vecA = hati + hatj og vecB = 2hati + hatj-3hatk så vil vektorer, der vil være normale til planet, der indeholder vec A og vecB, entenvecAxxvecB eller vecBxxvecA.Så vi skal finde ud af enhedens vektorer af disse to vektor. En er modsat en anden. Nu vecAxxvecB = (hati + hatj + 0hatk) xx (2hati + hatj-3hatk) = (1 * (- 3) -0 * 1) hati + 2 - (- 3) * 1) hatj + (1 * 1-1 * 2) hatk = -3hati + 3hatj-hatk Så enhedsvektor af vecAxxvecB = (vecAxxvecB) / | vecAxxvecB | = - (3hati-3hatj + hatk) / (sqrt (3 ^ 2 + 3 ^ 2 + 1 ^ 2)) = - (3hati-3hatj + hatk) / (sqrt19 Og enhedsvektor a Læs mere »

Vecn = 2 / 3i + 1 / 3j -2 / 3k Vektoren vi leder efter er vec n = aveci + bvecj + cveck hvor vecn * (i + k) = 0 OG vecn * (i + 2j + 2k) = 0, da vecn er vinkelret på begge disse vektorer. Ved hjælp af denne kendsgerning kan vi lave et system af ligninger: vecn * (i + 0j + k) = 0 (ai + bj + ck) (i + 0j + k) = 0 a + c = 0 vecn * (i + 2j + 2k) = 0 (ai + bj + ck) * (i + 2j + 2k) = 0 a + 2b + 2c = 0 Nu har vi en + c = 0 og a + 2b + 2c = 0, så vi kan sige at: a + c = a + 2b + 2c 0 = 2b + c derfor a + c = 2b + ca = 2b a / 2 = b Nu ved vi, at b = a / 2 og c = -a. Derfor er vores vektor: ai + a / 2j-ak Endelig skal vi Læs mere »

Vecu = <(sqrt (3)) / 3, - (sqrt (3)) / 3, - (sqrt (3)) / 3> En vektor, der er normal (ortogonal, vinkelret) til et plan, der indeholder to vektorer, er også normalt for begge givne vektorer. Vi kan finde den normale vektor ved at tage tværproduktet af de to givne vektorer. Vi kan så finde en enhedsvektor i samme retning som den vektor. Først skal du skrive hver vektor i vektorform: veca = <1,0,1> vecb = <1, -2,3> Korsproduktet, vecaxxvecb, findes ved: vecaxxvecb = abs ((veci, vecj, veck), ( 1,0,1), (1, -2,3)) For I-komponenten har vi: (0 * 3) - (- 2 * 1) = 0 - (- 2) = 2 For j-komponent Læs mere »

Hat v = 1 / (sqrt (107)) * ((7), (3), (- 7)) Først skal du finde vektor (tværs) produktvektoren, vec v, af de 2 co-plane vektorer , da vec v vil være vinkelret på begge disse pr. definition: vec a times vec b = abs (vec a) abs (vec b) sin theta hat n_ {farve (rød) (ab)} beregningsmæssigt vektor er determinanten af denne matrix, dvs. vec v = det (hat, hat j, hat k), (1,0,1), (1,7,4)) = hat jeg (-7) - hat j (3) + hat k (7) = ((-7), (- 3), (7)) eller som vi kun er interesserede i retning vec v = (7), (3) ) for enhedsvektoren har vi hat v = (vec v) / (abs (vec v)) = 1 / (sqrt (7 ^ 2 + 3 ^ 3 + (-7 Læs mere »

Svaret er = <0,1 / sqrt2, -1 / sqrt2> Vektoren, der er vinkelret på 2 andre vektorer, er givet af tværproduktet. <0,4,4> x <1,1,1> = | (hati, hat, hat), (0,4,4), (1,1,1) | = hati (0) -hatj (-4) + hat (-4) = <0,4, -4> Verifikation ved at gøre prikken produkter <0,4,4>. <0,4, -4> = 0 + 16-16 = 0 <1,1,1>. <0,4, -4> = 0 + 4-4 = 0 Modulet på <0,4, -4> er = <0,4, - 4> = sqrt (0 + 16 + 16) = sqrt32 = 4sqrt2 Enhedsvektoren opnås ved at dividere vektoren med modulet = 1 / (4sqrt2) <0,4, -4> = <0,1 / sqrt2, -1 / sqrt2> Læs mere »

Enhedsvektoren er == 1 / 1507.8 <938.992, -640> Vektoren ortogonale til 2 vektorer i et plan beregnes med determinanten | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <0,20,31> og vecb = <32, -38, -12> Derfor | (veci, vecj, veck), (0,20,31), (32, -38, -12) | = Veci | (20,31), (-38, -12) | -vecj | (0,31), (32, -12) | + Veck | (0,20), (32, -38) | = veci (20 * -12 + 38 * 31) -vecj (0 * -12-31 * 32) + vik (0 * -38-32 * 20) = <938.992, -640> = vecc Verifikation ved at gøre 2 dot produkter <938.992, -640>. <0,20,31> Læs mere »

Enhedsvektoren er = 1 / 1540,3 <-388, -899,1189> Vektoren vinkelret på 2 vektorer beregnes med determinanten (tværprodukt) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <29, -35, -17> og vecb = <0,41,31> Derfor | (veci, vecj, veck), (29, -35, -17), (0,41,31) | = Veci | (-35, -17), (41,31) | -vecj | (29, -17), (0,31) | + Veck | (29, -35), (0,41) | = veci (-35 * 31 + 17 * 41) -vecj (29 * 31 + 17 * 0) + veck (29 * 41 + 35 * 0) = <- 388, -899,1189> = vecc Verifikation ved at gøre 2 prikkeprodukter <-388, -899,118 Læs mere »

Svaret er = 1 / 299,7 <-226, -196,18> Vektoren perpendiculatr til 2 vektorer beregnes med determinanten (tværproduktet) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <29, -35, -17> og vecb = <32, -38, -12> Derfor | (veci, vecj, veck), (29, -35, -17), (32, -38, -12) | = Veci | (-35, -17), (-38, -12) | -vecj | (29, -17), (32, -12) | + Veck | (29, -35), (32, -38) | = veci (35 * 12-17 * 38) -vecj (-29 * 12 + 17 * 32) + pluk (-29 * 38 +35 * 32) = <- 226, -196,18> = vecc Verifikation ved at gøre 2 dot-produkter <-226, - Læs mere »

Korsproduktet er vinkelret på hver af dets faktorvektorer og til planet, som indeholder de to vektorer. Opdel det med egen længde for at få en enhedsvektor.Find krydsproduktet af v = 29i - 35j - 17k ... og ... w = 20j + 31k v xx w = (29, -35, -17) xx (0,20,31) Beregn dette ved at gøre determinant | ((i, j, k), (29, -35, -17), (0,20,31)). Når du har fundet v xx w = (a, b, c) = ai + bj + ck, så kan din enhedens normale vektor enten være n eller -n hvor n = (v xx w) / sqrt (a ^ 2 + b ^ 2 + c ^ 2). Du kan gøre det aritmetiske, ikke? // dansmath er på din side! Læs mere »

Tag tværproduktet af de 2 vektorer v_1 = (-2, -3, 2) og v_2 = (3, -4, 4) Beregn v_3 = v_1 xx v_2 1 / sqrt (501) (-4, 14, 17) V_3 = (-4, 14, 17) Størrelsen af denne nye vektor er: | v_3 | = 4 ^ 2 + 14 ^ 2 + 17 ^ 2 Nu for at finde enhedsvektoren normalisere vores nye vektor u_3 = v_3 / (sqrt (4 ^ 2 + 14 ^ 2 + 17 ^ 2)); = 1 / sqrt (501) (-4, 14, 17) Læs mere »

Svaret er = 1 / sqrt579 * <- 13, -17, -11> For at beregne en vektor vinkelret på to andre vektorer, skal du beregne tværproduktet Let vecu = <2,3, -7> og vecv = < 3, -1, -2> Korsproduktet er givet af determinant | (i, j, k), (u_1, u_2, u_3), (v_1, v_2, v_3) | vecw = | (i, j, k), (2,3, -7), (3, -1, -2) | = i (-6-7) -j (-4 + 21) + k (-2-9) = i (-13) + j (-17) + k (-11) = <- 13, -17, -11> For at bekræfte, at vecw er vinkelret på vecu og vecv. Vi laver en prikprodukt. vecw.vecu = <- 13, -17, -11>. <2,3, -7> = - 26--51 + 77 = 0 vecw.vecv = <- 13, -17, -11>. -1, -2> Læs mere »

Enhedsvektoren er = <- 16 / sqrt1386, -29 / sqrt1386, -17 / sqrt1386> Vektoren vinkelret på 2 vektorer beregnes med determinanten (tværprodukt) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <2,3, -7> og vecb = <3, -4,4> Derfor | (veci, vecj, veck), (2,3, -7), (3,4-4) | = Veci | (3, -7), (-4,4) | -vecj | (2, -7), (3,4) | + Veck | (2,3), (3,4) | = veci (3 * 4-7 * 4) -vecj (2 * 4 + 7 * 3) + vik (-2 * 4-3 * 3) = <- 16, -29, -17> = vecc Verifikation ved at gøre 2 dotprodukter <-16, -29, -17>. <2,3, -7> = Læs mere »

Enhedsvektoren er = <- 3 / sqrt13, 2 / sqrt13,0> Vektoren vinkelret på 2 vektorer beregnes med determinanten (tværprodukt) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor veca = <d, e, f> og vecb = <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <2,3, -7> og vecb = <- 2, -3,2> Derfor | | (veci, vecj, veck), (2,3, -7), (-2, -3,2) | = Veci | (3, -7), (-3,2) | -vecj | (2, -7), (-2,2) | + Veck | (2,3), (-2, -3) | = veci (3 * 2-7 * 3) -vecj (2 * 2-7 * 2) + vik (-2 * 3 + 2 * 3) = <- 15,10,0> = vecc Verifikation ved at gøre 2 dot produkter <-15,10,0>. <2,3, -7> = - 15 Læs mere »

Hat (n) = 1 / (sqrt (794001)) [- 343vec (i) - 496vec (j) + 656vec (k)] Korsproduktet af to vektorer producerer en vektor ortogonal til de to oprindelige vektorer. Dette vil være normalt for flyet. | (vec (i), vec (j), vec (k)), (32, -38, -12), (0,41,31) | = vec (i) | (-38, -12), (41,31) | - vec (j) | (32, -12), (0,31) | + vec (k) | (32, -38), (0,41) | vec (n) = vec (i) [- 38 * 31 - (-12) * 41] - vec (j) [32 * 31-0] + vec (k) [32 * 41-0] = -686vec (i) - 992vec (j) + 1312vec (k) | vec (n) | = sqrt (- 686) ^ 2 + (- 992) ^ 2 + 1312 ^ 2) = 2sqrt (794001) hat (n) = (vec (n)) / (| vec (n) |) hat = 1 / (sqrt (794001)) [- 343v Læs mere »

Hat {i} +6 hat {j} +5 hat {k}) Enhedsvektoren vinkelret på planet, der indeholder to vektorer vec {A} {times}} {} {{}} {{}} tider vec {B} |} vec {A_ {}} 3 hat {i} +2 hat {j} -3 hat {k}; qquad vec {B_ {}} = hat {i} - hat {j} + hat {k}; vec {A _ {}} times vec {B_ {}} - - ( hat {i} +6 hat {j} +5 hat {k}); | vec {B _ {}} | = sqrt {(- 1) ^ 2 + (- 6) ^ 2 + (- 5) ^ 2} = sqrt {62} hat {n} _ {AB} = -1 / sqrt {62} ( hat {i} +6 hat {j} +5 hat {k}). Læs mere »

Svaret er = <0, -3 / sqrt13, -2 / sqrt13> Vi gør et kryds produkt for at finde vektor ortogonale til flyet Vektoren er givet af determinanten | (hati, hat, hat), (3,2, -3), (1, -2,3) | = hati (6-6) -hatj (9--3) + hat (-6-2) = <0, -12, -8> Verifikation ved at gøre punktproduktet <0, -12, -8>. < 3,2, -3> = 0-24 + 24 = 0 <0, -12, -8>. <1, -2,3> = 0 + 24-24 = 0 Vektoren er orgonal til de andre 2 vektorer Enhedsvektoren opnås ved at dividere med modulet <0, -12, -8> = sqrt (0 + 144 + 64) = sqrt208 = 4sqrt13 Thre unit vector er = 1 / (4sqrt13) <0, -12, -8> = <0, Læs mere »

Enhedsvektoren er = 1 / sqrt194 <7, -12, -1> Korseproduktet af 2 vektorer beregnes med determinanten | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <3,2, -3> og vecb = <2,1,2> Derfor | (veci, vecj, veck), (3,2, -3), (2,1,2) | = Veci | (2, -3), (1,2) | -vecj | (3, -3), (2,2) | + Veck | (3,2), (2,1) | = veci (2 * 2 + 3 * 1) -vecj (3 * 2 + 3 * 2) + vik (3 * 1-2 * 2) = <7, -12, -1> = vecc Verifikation ved at gøre 2 prikker produkter <7, -12, -1>. <3,2, -3> = 7 * 3-12 * 2 + 1 * 3 = 0 <7, -12, -1>. <2,1,2> Læs mere »

U_n = (-16i-30j-18k) /38.5 Bemærkning på billedet tegner jeg faktisk enhedsvektoren i den modsatte retning, dvs.: u_n = (16i + 30j + 18k) /38.5 Det betyder noget, det afhænger af hvad du er roterer til hvad som du bruger højre håndregel ... Som du kan se dig vektorer - lad os kalde dem v_ (rød) = 3i + 2j -6k og v_ (blå) = 3i -4j + 4k Denne to vektor udgør et fly se figuren. Vektoren dannet af deres x-produkt => v_n = v_ (rød) xxv_ (blå) er en ortogonal vektor. Enhedsvektoren opnås ved normalisering af u_n = v_n / | v_n | Lad os nu sub og beregne vores orthonormale v Læs mere »

Enhedsvektoren er = 1 / sqrt (549) (- 12i-18j-9k) En vektor vinkelret på 2 vektorer beregnes med determinanten | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <3, -1, -2> og vecb = <3, -4,4> Derfor | (veci, vecj, veck), (3, -1, -2), (3,4-4) | = Veci | (-1, -2), (-4,4) | -vecj | (3, -2), (3,4) | + Veck | (3, -1), (3, -4) | = veci (-1 * 4 - (- 2) * - 4) -vecj (3 * 4-3 * -2) + vik (-4 * 3-3 * -1) = <- 12, -18, - 9> = vecc Verifikation ved at gøre 2 dotprodukter <3, -1, -2>. <- 12, -18, -9> = - 3 * 12 + 1 * 18 + 2 * Læs mere »

Enhedsvektoren er = (1 / sqrt2009) <- 34,18, -23> Vi starter ved at beregne vektorvektoren vinkelret på flyet. Vi gør en krydsprodukt = ((veci, vecj, veck), (- 4, -5,2), (1,7,4)) = veci (-20-14) -vecj (-16-2) + veck (-28 + 5) vecn = <- 34,18, -23> For at beregne enhedens vektor hat hat = vecn / ( vecnη) vecnη = <-34,18, -23> = sqrt (34 ^ 2 + 18 ^ 2 + 23 ^ 2) = sqrt2009 hatn = (1 / sqrt2009) <- 34,18, -23> Lad os gøre nogle kontrol ved at gøre prikkeproduktet <-4, -5,2>. <-34,18, -23> = 136-90-46 = 0 <1,7,4>. <- 34,18, -23> = - 34 + 126-92 = 0:. Vecn er v Læs mere »

Enhedsvektoren er 1 / sqrt (596) * <- 18,16,4> En vektor, der er ortogonal til 2 andre vektorer, beregnes med tværproduktet. Sidstnævnte beregnes med determinanten. | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor veca = <d, e, f> og vecb = <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <- 4, -5,2> og vecb = <4,4,2> Derfor , | (veci, vecj, veck), (-4, -5,2), (4,4,2) | = Veci | (-5,2), (4,2) | -vecj | (-4,2), (4,2) | + Veck | (-4, -5), (4,4) | = Veci ((- 5) * (2) - (4) * (2)) - vecj ((- 4) * (2) - (4) * (2)) + Veck ((- 4) * (4 ) - (- 5) * (4)) = <- 18,16,4> = vecc Verifikation ve Læs mere »

Enhedsvektoren er = 1 / sqrt (2870) <17, -30, -41> Beregner først vektor ortogonale til de andre 2 vektorer. Dette er givet af krydsproduktet. | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor veca = <d, e, f> og vecb = <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <- 4, -5,2> og vecb = <- 5,4, -5 > Derfor | (veci, vecj, veck), (-4, -5,2), (-5,4, -5) | = Veci | (-5,2), (4, -5) | -vecj | (-4,2), (-5, -5) | + Veck | (-4, -5), (-5,4) | = Veci ((- 5) * (- 5) - (4) * (2)) - vecj ((- 4) * (- 5) - (- 5) * (2)) + Veck ((- 4) * (4) - (- 5) * (- 5)) = <17, -30, -41> = vecc Verifikation ved at Læs mere »

Der er to trin: (1) find vektorens tværprodukt, (2) normalisere den resulterende vektor. I dette tilfælde er svaret: (28) / (46.7) i- (10) / (46.7) j- (36) / (46.7) k) Korsproduktet af to vektorer giver en vektor, der er ortogonal rette vinkler) til begge. Korsproduktet af to vektorer (ai + bj + ck) og (pi + qj + rk) er givet ved (b * rc * q) i + (c * pa * r) j + (a * qb * p) er at finde tværproduktet: (-5i + 4j-5k) xx (4i + 4j + 2k) = ((4 * 2) - (4 * -5) i + ((-5 * 4) - (- 5 * 2)) j + ((-5 * 4) - (4 * 4)) k = ((8 - (- 20)) i + (- 20 - (- 10) j + ((- 20) -16) k ) = (28i-10j-36k) Denne vektor er ortogonal for Læs mere »

Der kræves to trin: Tag tværproduktet af de to vektorer. Normaliser den resulterende vektor for at gøre den til en enhedsvektor (længde 1). Enhedsvektoren gives da ved: (10 / sqrt500i + 12 / sqrt500j-16 / sqrt500k) 1. Krydsproduktet er givet ved: (8i + 12j + 14k) xx (2i + j + 2k) = ( 12 * 2-14 * 1) i + (14 * 2-8 * 2) j + (8 * 1-12 * 2) k) = (10i + 12j-16k) For at normalisere en vektor, find dens længde og opdel hver koefficient med den længde. r = sqrt (10 ^ 2 + 12 ^ 2 + (- 16) ^ 2) = sqrt500 ~~ 22,4 Enhedsvektoren gives derefter ved: (10 / sqrt500i + 12 / sqrt500j-16 / sqrt500k) Læs mere »

Vecu = <(-3sqrt (13)) / 13, (2sqrt (13)) / 13, 0> En vektor, der er ortogonal (vinkelret, norma) til et plan, der indeholder to vektorer, er også ortogonalt for de givne vektorer. Vi kan finde en vektor, som er ortogonal for begge de givne vektorer ved at tage deres krydsprodukt. Vi kan så finde en enhedsvektor i samme retning som den vektor. Givet veca = <8,12,14> og vecb = <2,3, -7>, vecaxxvecbis fundet af For i-komponenten, har vi (12 * -7) - (14 * 3) = - 84-42 = -126 For j-komponenten har vi - [(8 * -7) - (2 * 14)] = - [- 56-28] = 84 For k-komponenten har vi (8 * 3) - (12 * 2) = 24-24 = 0 Vo Læs mere »

Der er to trin i løsningen af dette spørgsmål: (1) at tage vektorens tværprodukt og derefter (2) normalisere den resulterende. I dette tilfælde er den endelige enhedsvektor (-16 / sqrt500i + 10 / sqrt500j + 12 / sqrt500k) eller (-16 / 22.4i + 10 / 22.4j + 12 / 22.4k). Første skridt: Vektors tværprodukt. (i-2j + 3k) xx (4i + 4j + 2k) = (((-2) * 2-3 * 4)) i + (3 * 4-1 * 2) j + (1 * 4 - (- 2) * 4) k) = ((- 4-12) i + (12-2) j + (4 - (- 8)) k) = (- 16i + 10j + 12k) Andet trin: normaliser den resulterende vektor. For at normalisere en vektor fordeler vi hvert element med længden af vekto Læs mere »

Enhedsvektoren er (11veci) / sqrt486- (14vecj) / sqrt486- (13veck) / sqrt486) For det første har vi brug for vektoren vinkelret på andre to vektorer: Til dette gør vi vektorens tværprodukt: Lad vecu = < 1, -2,3> og vecv = <- 4, -5,2> Korsproduktet vecuxvecv = determinant | ((veci, vecj, veck), (1,2,3), (- 4, - 5,2)) | = veci| ((- 2,3), (- 5,2)) | -vecj| ((1,3), (- 4,2)) | + week ((1, -2), (- 5, -5)) | = 11veci-14vecj-13veck Så vecw = <11, -14, -13> Vi kan kontrollere, at de er vinkelrette ved at lave prikken. vecu.vecw = 11 + 28-39 = 0 vecv.vecw = -44 + 70-26 = 0 Enhedsvektoren ha Læs mere »

Der er to trin i at finde denne løsning: 1. Find tværproduktet af de to vektorer for at finde en vektor ortogonal til planet, der indeholder dem, og 2. normaliser den vektor, så den har enhedslængde. Det første skridt i løsningen af dette problem er at finde tværproduktet af de to vektorer. Korsproduktet ved definition finder en vektor ortogonal til planet, hvori de to vektorer multipliceres. (i-2j + 3k) xx (i-j + k) = ((-2 * 1) - (3 * -1)) i + ((3 * 1) - (1 * 1)) j + -1) - (- 2 * 1)) k = (-2 - (- 3)) i + (3-1) j + (- 1 - (- 2)) k = (i + 2j + k) Dette er en vektor ortogonale til planet, Læs mere »

Enhedsvektoren er = <5 / sqrt42,4 / sqrt42,1 / sqrt42> Vi beregner vektoren, der er vinkelret på de andre 2 vektorer ved at gøre en krydsprodukt, Lad veca = <- 1,1,1> vecb = < 1, -2,3> vecc = | (hati, hat, hat), (- 1,1,1), (1, -2,3) | = Hati | (1,1), (- 2,3) | -hatj | (-1,1), (1,3) | + hatk | (-1,1), (1, -2) | = hati (5) -hatj (-4) + hat (1) = <5,4,1> Verifikation veca.vecc = <- 1,1,1>. <5,4,1> = - 5 + 4 + 1 = 0 vecb.vecc = <1, -2,3>. <5,4,1> = 5-8 + 3 = 0 Modulet af vecc = || vecc || = || <5,4, 1> || = sqrt (25 + 16 + 1) = sqrt42 Enhedsvektoren = vecc / (|| v Læs mere »

Der er her to enhedsvektorer afhængigt af din rækkefølge. De er (-5i + 0j -5k) og (5i + 0j 5k) Når du tager tværproduktet af to vektorer, beregner du vektoren, der er ortogonal til de to første. Imidlertid er opløsningen af vecAoxvecB sædvanligvis ens og modsat i størrelsen af vecBoxvecA. Som en hurtig genopfriskning opbygger et tværprodukt af vecAoxvecB en 3x3 matrix, der ligner: | i j k | | A_x A_y A_z | | B_x B_y B_z | og du får hvert udtryk ved at tage produktet af de diagonale termer, der går fra venstre mod højre, fra en given enhedsvektorbogstav (i, Læs mere »

AbsA ^ 2 absB ^ 2 abs (A xx B) = absA absB sinphi abs (A cdot B) = absA absB cos phi her phi er vinklen mellem A og B ved fælles haler. derefter abs (A xxB) ^ 2 + abs (A cdot B) ^ 2 = absA ^ 2absB ^ 2 (sin ^ 2i + cos ^ phi) = absA ^ 2absB ^ 2 Læs mere »

Gennemsnitlig hastighedsbjælke (v) ~~ 7.27color (hvid) (l) "m" * "s" ^ (- 1) Gennemsnitlig hastighedsbjælke (sf (v)) ~~ 5.54color (hvid) * "s" ^ (- 1) "Hastighed" er lig med afstand over tid, mens "Velocity" svarer til forskydning over tid. Total afstand bevæget - som er uafhængig af bevægelsesretningen - i 3 + 8 = 11farve (hvid) (l) "sekunder" Delta s = s_1 + s_2 = v_1 * t_1 + v_2 * t_2 = 8 * 3 + 7 * 8 = 80color (hvid) (l) "m" Gennemsnitlig fart bar (v) = (Delta s) / (Delta t) = (80color (hvid) (l) "m") / (11color (hvi Læs mere »

Gennemsnitlig hastighed: 6,01 xx 10 ^ 3 "m / s" Hastighed ved tid t = 0 "s": 0 "m / s" Hastighed ved t = 10 "s": 2,40 xx 10 ^ 4 "m / s" I " Jeg antager, at du mener den gennemsnitlige hastighed fra t = 0 til t = 10 "s". Vi får komponenterne i partiklens acceleration og bedt om at finde gennemsnitshastigheden over de første 10 sekunder af dens bevægelse: vecv_ "av" = (Deltavecr) / (10 "s") hvor v_ "av" er størrelsen af gennemsnitshastigheden, og Deltar er ændringen i objektets position (fra 0 "s" Læs mere »

Ved hjælp af den tredje Kepler-lov (forenklet til dette særlige tilfælde), som etablerer en relation mellem afstanden mellem stjerner og deres kredsløbsperiode, bestemmer vi svaret. Tredje Kepler-lov fastslår, at: T ^ 2 propto a ^ 3, hvor T repræsenterer kredsløbsperioden og a repræsenterer den halve hovedakse af stjernens kredsløb. Forudsat at stjernerne kredser om det samme plan (dvs. drejningsakseens hældning i forhold til orbitalplanet er 90º), kan vi bekræfte, at proportionalitetsfaktoren mellem T ^ 2 og a ^ 3 er givet af: frac {G ( M_1 + M_2)} {4 pi ^ 2} = f Læs mere »

Alle bølger opfylder forholdet v = flambda, hvor v er lysets hastighed f er frekvensen lambda er bølgelængden. Hvis bølgelængden lambda = 0,5 og frekvensen f = 50, så er bølgens hastighed v = flambda = 50 * 0,5 = 25 "m" / "s" Læs mere »

1.29C Den eksponentielle henfald af ladningen er givet ved: C = C_0e ^ (- t / (RC)) C = opladning efter t sekunder (C) C_0 = startladning (C) t = klokkeslæt tau = tidskonstant (OmegaF), tau = "resistens" * "kapacitans" C = 3,5e ^ (- 1 / (100 * 10 ^ 3) (10 * 10 ^ -6))) = 3,5e ^ (- 1 / * 10 ^ -3)) = 3.5E ^ -1 ~~ 1.29C Læs mere »

Ved at mindske afstanden mellem indsats og belastningspunkter. I en klasse III-arm er Fulcrum i den ene ende, Load point er i den anden ende, og indsatspunktet ligger imellem de to. Så indsatsarm er mindre end lastarmen. MA = ("indsatsarm") / ("lastarm") <1 For at øge MA skal indsatsarmen gå så tæt som muligt på lastarmen. Dette gøres ved at flytte indsatspunktet tættere på belastningspunktet. Bemærk: Jeg ved ikke, hvorfor man vil øge MA i en klasse III-arm. Formålet med klasse III-løftestang er som hastighedsmultiplikatorer. Ved at  Læs mere »

Disse problemer involverer en inverse trig-funktion. Den nøjagtige inverse trig-funktion, du vil bruge, afhænger af de værdier, du får. Det lader til, at Arccos ( theta) måske virker for dig, hvis du har størrelsen af vektoren (hypotenuse) og afstanden langs y-aksen, som du kunne tildele til at være den tilstødende side. Læs mere »

Vec { tau} = frac {d vec {L}} {dt}; vec {L} - Vinkel Momentum; vec { tau} - Drejningsmoment; Drejningsmoment er rotationsækvivalenten af kraft, og Angular Momentum er rotationsækvivalenten af Translational Momentum. Newtons anden lov vedrører Translational Momentum to Force, vec {F} = (d vec {p}) / (dt) Dette kan udvides til rotationsbevægelse som følger, vec { tau} = (d vec {L }) / (dt). Så drejningsmoment er forandringshastigheden for Angular Momentum. Læs mere »

Accelerationen vil være nul, forudsat at massen ikke sidder på en friktionsfri overflade. Angiver problemet en friktionskoefficient? 25 kg-objektet trækkes ned på det, den sidder på ved acceleration på grund af tyngdekraften, hvilket er ca. 9,8 m / s ^ 2. Så det giver 245 Newtons nedadgående kraft (modsvaret af en opadgående normal kraft på 245 Newtons, der leveres af overfladen den sidder på). Så vil enhver horisontal kraft være nødt til at overvinde den 245N nedadgående kraft (forudsat en rimelig friktionskoefficient), før objektet vil bev Læs mere »

(D) P '= ( frac {5 ^ 4-3 ^ 4} {4 ^ 4-3 ^ 4}) P Et legeme med en ikke-nul temperatur udsender samtidigt og absorberer strøm. Så Net Thermal Power Loss er forskellen mellem den samlede termiske effekt, der udstråles af objektet, og den samlede termiske effektkraft, som den absorberer fra omgivelserne. P_ {Net} = P_ {rad} - P_ {abs}, P_ {Net} = sigma AT ^ 4 - sigma A T_a ^ 4 = sigma A (T ^ 4-T_a ^ 4) hvor T-temperatur af kroppen (i Kelvin); T_a - Temperatur af omgivelserne (i Kelvins), A - Overfladeareal af det udstrålende objekt (i m ^ 2), sigma - Stefan-Boltzmann Constant. P = sigma A (400 ^ 4-300 ^ Læs mere »

0,1 Hz Frekvensen er omvendt proportional med tidsperioden, så: T = (1 / f) 10 = (1 / f) f = (1/10) Så frekvensen er (1/10) eller 0,1 Hz. Dette skyldes, at Hertz eller frekvens defineres som "begivenheder pr. Sekund". Da der er 1 begivenhed hvert 10. sekund, har den en frekvens på 0,1 Hz Læs mere »

Adaptiv optik forsøger at opveje de atmosfæriske effekter for at opnå et jordbaseret teleskop for at få en opløsning ved siden af teoretisk opløsning. Lys der kommer fra stjerner ankommer til atmosfæren i form af plane bølgefronter på grund af den store afstand fra disse stjerner. Disse bølgefronter er brudt, når de går gennem atmosfæren, hvilket er et inhomogent medium. Derfor har successive bølgefronter meget forskellige former (ikke plane). Adaptiv optik består i at overvåge en tæt stjerne (hvilken wavefrontsform er kendt) og analysere Læs mere »

3.39xx10 ^ 5 "ft" ^ 3 Først har du brug for konverteringsfaktoren for meter til fødder: 1 "m" = 3,281 "ft" Næste konvertere hver kant af rummet: længde = 40 "m" xx (3.281 "ft ") / (1" m ") = 65,6" ft "højde = 12" m "xx (3.281" ft ") / (1" m ") = 39,4" ft "Find derefter volumen: volumen = længde xx bredde xx højde volumen = 131" ft "xx65.5" ft "xx39.4" ft "= 3.39xx10 ^ 5 "ft" ^ 3 Læs mere »

Ved hjælp af Wiens lov kan man beregne toppen i emissionsspektrene fra et ideelt sortlegeme. lambda_max = b / T Wien's forskydningskonstant b er lig med: b = 0,002897 m K Kropstemperaturen er ca. 310.15º K. lambda_max = 0.002897 / 310.15 = 0.000009341 m lambda_max = 93,410 "Angstroms", der sætter spidsstrålingen i infrarød rækkevidde . Menneskesyn kan se rødt lys bølgelængder så længe som omkring 7.000 Ångstrøm. De infrarøde bølgelængder defineres generelt som mellem 7.000 og 1.000.000 Ångstrøm. Læs mere »

"1,6 m" Højere harmoniske dannes ved at tilføje flere noder. Den tredje harmoniske har to andre knuder end det grundlæggende, knudepunkterne er anbragt symmetrisk langs strengens længde. En tredjedel er længden af strengen mellem hver knude. Det stående bølge mønster er vist ovenfor i billedet. Når man ser på billedet, skal man kunne se, at den tredje harmoniske bølgelængde er to tredjedele af længden af strengen. lambda_3 = (2/3) L = (2/3) × "2,4 m" = farve (blå) "1,6 m" Frekvensen af tredje harmoniske vil være Læs mere »

Omkring 165 "lbs". Vi ved, at 1 "kg" ~ ~ 2,2 "lbs". Derfor ville en 75 "kg" person have en masse på 75 farvet (rød) annulleringsfarve (sort) "kg" * (2,2 lb) / (farve (rød) annulleringsfarve (sort) "kg") = 165 "lbs" Den faktiske værdi er omkring 165,34 "lbs". Læs mere »

Den zerotiske lov om termodynamik siger, at hvis to termodynamiske systemer hver er i termisk ligevægt med en tredjedel, så er alle tre i termisk ligevægt med hinanden. Et eksempel: Hvis A og C er i termisk ligevægt med B, er A i termisk ligevægt med C. I det væsentlige ville det betyde, at alle tre: A, B og C er ved samme temperatur. Zeroth-loven er så navngivet, fordi den logisk går forud for termodynamikkens første og anden lov. Læs mere »

Enhedsomregning er, når du konverterer en værdi, der måles i et sæt enheder til en anden ækvivalent værdi i et andet sæt enheder. For eksempel kan volumenet af en 12 oz drikke omdannes til mL (vel vidende at 1 oz = 29,57 mL) som følger: 12 oz; 29,57 mL / oz = 355 mL Et noget mere komplekst eksempel er at konvertere hastigheden på en bil, der går 55 mph til metriske enheder (m / s): 55 (mi) / (hr) * (1609,3 m) / (1 time) / (3600 s) = 24,5 m / s Læs mere »

"Velocity" = ("Ændring i forskydning" eller trekantstang) / ("Ændring i tid" eller trianglet) For at definere hurtigheden af en bevægelse skal vi finde ud af, hvor hurtigt rumkoordinaterne (positionsvektor) af en partikel i forhold til en Fast referencepunkt ændrer sig med tiden. Det hedder "Velocity". Hastighed defineres også som forandringshastigheden for forskydning. Hastighed er en vektormængde. Det afhænger af både størrelse og retning af objektet. Når en partikel bevæger sig, er det positivt, at vektorbarr skal ændre Læs mere »

Gennemsnitlig. Hastighed = 57/7 ms ^ -1 Gns. Hastighed = 15/13 ms ^ -1 (nordpå) Avghastighed = (Total dist.) / (Total tid) = (6xx6 + 3 xx 7) / (6 + 7) = 57/13 m / s (Afstand = Hastighed x Tid) Total forskydning er 36 - 21. Objektet gik 36 m nord og derefter 21 m syd. Således forskydes det med 15 m fra dets oprindelse. Gennemsnitlig. Hastighed = (Total forskydning) / (Total tid) = 15 / (6 + 7) = 15/13 m / s Du kan ønske at angive, at forskydningen er i nordretningen. Læs mere »

Yderligere drejningsmoment. tau = rFsintheta hvor r er armens længde, F er kraften påtrykt, og theta er kraftens vinkel på armens arm. Ved hjælp af denne ligning kan man få et større drejningsmoment ved at øge r, armens længde, uden at øge den påførte kraft. Læs mere »

Videnskabeligt er dette et meget vanskeligt spørgsmål at besvare. Årsagen er simpelthen, at ordet "bedste" er svært at fortolke. I videnskab er forståelsen af spørgsmålet ofte lige så vigtigt som svaret. Du kan måske spørge om lydens hastighed. Du kan måske spørge om energitab af lyd (fx lyd, der rejser gennem bomuld). Så igen, kan du spørge om materialer, der transmitterer en række frekvenser med meget lille dispersion (forskel mellem bølgehastighederne for forskellige pladser). Du kan se op solitonbølger i smalle kanaler for e Læs mere »

De vigtigste er alpha, beta plus, beta minus partikler og gamma fotoner. Der er fire radioaktive processer, og hver producerer visse partikler. Den generelle ligning for enhver radioaktiv proces er følgende: Parent nucleus daughter nucleus + anden partikel (er). Vi ville ikke overveje datterkernen at være en partikel "dannet" af processen, men strengt taget er det. Under Alpha-nedbrydning udstødes 2 neutroner og 2 protoner fra moderkernen i en enkeltpartikel kaldet en alfa-partikel. Det er det samme som en heliumkerne. Under beta plus forfald ændres en proton til en neutron, og en positron og Læs mere »

Stimuleret emission parret med en population inversion er nødvendig for at producere lyspulser i lasere. Processen: For det første er atomer af gassen i laseren begejstrede. Elektronerne udsender spontant fotononer og falder ned til lavere energiniveauer. I nogle tilfælde samler elektroner i en tilstand, der tager relativt lang tid at falde fra. Når dette sker, kan der være flere elektroner i denne ophidsede tilstand end i de lavere stater. Dette kaldes en befolkningsinversion. Hvis lys har en bølgelængde sådan, at en foton har samme energi som energiforskellen mellem denne langvarig Læs mere »

(a) 2 * 10 ^ 18 "elektroner per meter" (b) 8 * 10 ^ -5 "Amperes" farve (rød) (a): Du er blevet givet så antallet af elektroner pr. volumenmængde som 1xx10 ^ 20 elektroner per meter kube. Du kan også skrive dette som: n_e / V = 1xx10 ^ 20 = 10 ^ 20 hvor n_e er det totale antal elektroner og V er det samlede volumen. Og vi ved, at V = A * l, der er tværsnit område gange længden af wire.Hvad vi vil have, er antallet af elektroner pr. Enhedens volumen, det vil sige n_e / l Derfor fortsætter du som dette: n_e / V = 10 ^ 20 n_e / (A * l) = 10 ^ 20 n_e / l = A * 10 ^ Læs mere »

7s kredsløb kan rumme så mange som to elektroner med hovedkvantum nummer n = 7 og kredsløbsmomentnummer l = 0. Betegnelsen 7s gælder strengt kun for en-elektron (såkaldte hydrogeniske) atomer, såsom H, He ^ +, Li ^ (2+) osv. Men betegnelsen anvendes almindeligvis til at indikere de omtrentlige bølgefunktioner i mange- elektronatomer også. Alle elektronerne i et atom skal have unikke sæt kvante tal. Hvis en orbital indeholder to elektroner, skal en af dem derfor have et spinmagnetisk kvantum m_s = + 1/2 og det andet m_s = -1/2. Læs mere »

Det binder kernen sammen. Atomet består af elektroner udenfor en positivt ladet kerne. Kernen består i sin tur af protoner, som er positivt ladede, og neutroner, som er elektrisk neutrale - og sammen kaldes de nukleonerne. De elektriske kræfter af afstødning mellem protonerne, der er indesluttet i den ekstremt lille kerne, er enorme, og uden nogen anden bindende kraft for at holde dem sammen, ville kernen simpelthen have fløjet fra hinanden! Det er den stærke atomkraft mellem nukleonerne, der binder kernen mod denne afstødning. Læs mere »

En økse består af en kil i enden af en håndtag. En økse anvender en skærpet bit til at hugge gennem træ. Fra toppen ser det sådan ud; Da æsen svinges på en skov af træ, afliver kilen energi til siderne, spreder træet fra hinanden og gør det lettere for skærekanten at skære igennem. En økse har en ret god kraft til at hugge igennem noget, så håndtaget virker som en håndtag. Drejepunktet, akselhjulets skuldre, er spidsen for spaken. Et længere håndtag kan give mere drejningsmoment til økshovedet, hvilket gør hakket Læs mere »

0,00158W // m ^ 2 Lydniveau beta = 10log (I / (I_0)), hvor I_0 er tærsklen eller referenceintensiteten svarende til den mindste lyd, som et normalt menneskeligt øre kan høre og tildeles en værdi på 10 ^ ( -12) W // m ^ 2 Så i dette tilfælde er 92 = 10log (I / (10 ^ (- 12))) derfor I = 10 ^ (9,2) * 10 ^ (- 12) = 10 ^ -2,8) W // m ^ 2 Læs mere »

I området 20-20000 Hz kan Human høre inden for intervallet 20-20000 Hz. De lavere frekvenser høres ved apex af cochlea, mens de højere frekvenser høres ved Cochleas basale omdrejning. Lydledningsvej fører lyd til cochleaet, hvor mikrofonik er skabt på grund af skærepuls skabt mellem Tectorial membran og indre hårceller af Corti-organ. Som et resultat af hvilken lydenergi omdannes til elektrisk energi, der udføres via auditiv nerve til auditory center i cerebral cortex (Broadman's område 41 ligger i overlegen temporal gyrus) Men husk talfrekvens ligger kun i 500-200 Læs mere »

Vand har en højere specifik varmekapacitet. Specifik varmekapacitet er en egenskab af materialer, der giver, hvor meget energi der skal tilsættes til en massemasse af et bestemt materiale for at øge temperaturen med 1 grad Kelvin. Ifølge Engineering værktøjskassen har vand en specifik varmekapacitet på 4,187 kj gange kg ^ -1 K ^ -1, mens jern har en specifik varmekapacitet på 0,45 kJ gange kg ^ -1 gange K ^ -1 Dette betyder, at i orden at hæve temperaturen med 1 grad Kelvin på 1 kg vand, skal 4187 joules overføres til vandet. For jern skal kun 450 joules overføres Læs mere »

Elektromagnetiske bølger har ikke brug for et materiale, der kan formere sig, og de overfører energi gennem vakuum. Elektromagnetiske bølger er krusninger i det elektromagnetiske felt, at det ikke betragtes som et materiale medium (i sammenligning med luft, for eksempel det er et materiale medium bestående af store enheder, der er ansvarlig for udbredelsen af lyd), men en slags et "hav" af mulige interaktioner (dybest set er det kun et hav for afgifter!). EM-bølger er stammer fra en antenne, de rejser gennem vakuum og samles af en anden antenne gennem en interessant proces: Du "give Læs mere »

Så mange ! Men de mest almindelige er Pascal, Atmosphere og Torr Læs mere »

Nm eller kgm ^ 2sec ^ -2 Drejning = Force xx Distance Force måles i newton og afstanden måles i meter, så drejningsmoment måles i newton * meter Newton = kgmsec ^ -2 = kgmsec ^ -2 * m = kgm ^ 2sec ^ -2 Læs mere »

Målerbølgelængde er defineret som længden af en hel svingning eller bølgecyklus. Bemærk, hvordan dette er en længde. Det betyder, at vi brugte vores standard enheder til længde, som er meter (m). I virkeligheden kan vi bruge lidt forskellige enheder baseret på den type bølge, vi taler om. For synligt lys kan vi bruge nanometer (10 ^ -9 "m") - men det kommer stadig tilbage til målere til beregninger. Læs mere »

Heisenberg introducerede usikkerhedsprincippet, hvorefter elektronens position og momentum aldrig kan bestemmes nøjagtigt. Dette var i modsætning til Bohrs teori. Usikkerhedsprincippet bidrog til udviklingen af kvantemekanik og dermed den kvantemekaniske model af atomet. Heisenbergs usikkerhedsprincip var et stort slag for Bohrs model på atom. Bohrs atomen antog, at elektronerne drejede sig om kernen i bestemte cirkulære stier. I denne antagelse antager vi, at vi har kendskab til elektronens bane. Hvad Heisenberg sagde var det fuldstændige modsatte. Hans princip dikterer, at det er umuligt for os Læs mere »

(en). 117 "kPa" (b). 217 "kPa" Absolut tryk = gauge tryk + atmosfærisk tryk. "Gauge Pressure" er trykket på grund af væsken alene. Dette er givet ved: "GP" = rhogh = 10 ^ (3) xx9.8xx12 = 1.17xx10 ^ (5) Nm ^ (- 2) = 117 "kPa" For at få det absolutte tryk, skal vi tilføje til vægten af luften over den. Vi tilføjer det atmosfæriske tryk, som jeg vil antage at være 100 "kPa" Absolut tryk = 117 + 100 = 217 "kPa" Læs mere »

Jeg tror, at systemet vil rotere under flyvningen, mens massens centrum (markeret med det lyse trykfarve) beskriver en parabolisk bane simmilar til et projektil. Opstillingen forekommer mig repræsentativ for massesituationen, de to tennisbolde har samme masse og i en fast afstand, der repræsenterer vores system. Ind imellem dem, langs strengen, vil blive placeret centrum af massen af systemet, der opfører sig som repræsentant for systemet under flyvningen. Præcis som en punktmasse vil det adlyde lovene i Dynamics (Newton) og Kinematics. Uanset rotationen af hele systemet vil centrum af masse som Læs mere »

Fascinerende spørgsmål! Se beregningen nedenfor, hvilket viser at rotationsperioden ville være 1,41 timer. For at besvare dette spørgsmål skal vi kende jordens diameter. Fra hukommelsen er det omkring 6,4 x 10 ^ 6 m. Jeg kiggede det op og det gennemsnit 6371 km, så hvis vi runder det til to betydelige tal er min hukommelse rigtig. Centripetal accelerationen er givet ved a = v ^ 2 / r for lineær hastighed, eller a = omega ^ 2r for rotationshastighed. Lad os bruge sidstnævnte for nemheds skyld. Husk, at vi kender accelerationen vi ønsker og radiusen, og har brug for at kende rotat Læs mere »

Hvis modstanden af to lige modstande er forbundet i serie, vil dens effektive modstand være dobbelt så stor som hver enkelt modstand. billedkredit wikhow.com. Læs mere »

M ~ = 5,8 kg Netto kraften op hældningen er givet af F_ "net" = m * a F_ "net" er summen af 40 N kraften op i hældningen og komponent af objektets vægt, m * g, ned hældningen. F_ "net" = 40 N - m * g * sin30 = m * 2 m / s ^ 2 Løsning for m, m * 2 m / s ^ 2 + m * 9,8 m / s ^ 2 * sin30 = 40 N m * (2 m / s ^ 2 + 9,8 m / s ^ 2 * sin30) = 40 Nm * (6,9 m / s ^ 2) = 40 Nm = (40 N) / (6,9 m / s ^ 2) Newton svarer til kg * m / s ^ 2. (Se F = ma for at bekræfte dette.) M = (40 kg * annuller (m / s ^ 2)) / (4,49 afbrydelse (m / s ^ 2)) = 5,8 kg Jeg håber det hjælp Læs mere »

Se nedenunder. Bemærk at kald p = m v derefter (dp) / (dt) = f eller momentumvariationen svarer til summen af eksterne aktiveringskræfter. Hvis en krop falder under tyngdekraften, så f = m g Læs mere »

Jeg fandt: 20.2m Her kan du bruge forholdet fra kinematik: v_f ^ 2 = v_i ^ 2 + 2ad Hvor f og jeg henviser til de indledende og endelige positioner: med dine data og tager "d" som afstanden op til v_f = 0 får du: 0 = 11 ^ 2-2 (3) d (negativ acceleration) d = 121/6 = 20,2m Læs mere »

Det falder Lasten er forbundet parallelt med en del af spændingsdeleren - reducerer dens modstand. Denne del er i serie med den anden halvdel af spændingsdeleren - og dermed går den totale modstand ned. Hvis R_L er den belastningsmodstand, der er forbundet over delen R_2 af en spændingsdeler bestående af R_1 og R_2, så er den totale modstand. Når belastningen er tilsluttet, er R_1 + {R_2R_L} / (R_2 + R_L), da andet term er mindre end R_2, er dette udtryk mindre end R_1 + R_2, hvilket er den samlede modstand uden belastningen. Læs mere »